lunes, 26 de julio de 2010

ley de conservacion del movimiento

Fuerza de atracción entre los cuerpos

gravitacion.gif (1604 bytes)

La interacción entre dos cuerpos de masa M y m se describe en término de una fuerza atractiva, cuya dirección es la recta que pasa por el centro de los dos cuerpos y cuyo módulo viene dado por la expresión

G es la constante de la gravitación universal G=6.67·10-11 Nm2/kg2, y r es la distancia entre los centros de los cuerpos

gravedad.gif (1567 bytes) Aceleración de la gravedad

Se denomina intensidad del campo gravitatorio, o aceleración de la gravedad g en un punto P distante r del centro del planeta de masa M, a la fuerza sobre la unidad de masa situada en el punto P.

Fuerza central

La fuerza de atracción entre un planeta y el Sol es central y conservativa. La fuerza de repulsión entre una partícula alfa y un núcleo es también central y conservativa. En este apartado estudiaremos la primera, dejando para más adelante la segunda, en el estudio del fenómeno de la dispersión, que tanta importancia tuvo en el descubrimiento de la estructura atómica.

Una fuerza es central, cuando el vector posición r es paralelo al vector fuerza F. El momento de la fuerza M=r´F=0. De la relación entre le momento de las fuerzas que actúa sobre la partícula y el momento angular, (Teorema del momento angular) se concluye que

El momento angular permanece constante en módulo, dirección y sentido.

El momento angular L de una partícula es el vector resultado del producto vectorial L=r´mv, cuya dirección es perpendicular al plano determinado por el vector posición r y el vector velocidad v.

Como el vector L permanece constante en dirección, r y v estarán en un plano perpendicular a la dirección fija de L.De aquí, se concluye que la trayectoria del móvil estará contenida en un plano perpendicular al vector momento angular L

Cuando los vectores r y v son paralelos, es decir, la dirección del movimiento pasa por el origen, el momento angular L=0. La partícula describe un movimiento rectilíneo, cuya aceleración no es constante.

kepler1.gif (2380 bytes)

Fuerza conservativa

Supongamos que una partícula de masa m se mueve desde la posición A hasta la posición B en las proximidades de un cuerpo fijo de masa M.

Vamos a calcular el trabajo realizado por la fuerza de atracción F.

El trabajo infinitesimal es el producto escalar del vector fuerza F por el vector desplazamiento dl, tangente a la trayectoria.

dW=F·dl=F·dl·cos(180-θ)=-F·dl·cosθ=-F·dr.

donde dr es el desplazamiento infinitesimal de la partícula en la dirección radial.

Para calcular el trabajo total, integramos entre la posición inicial A, distante rA del centro de fuerzas y la posición final B, distante rB del centro fijo de fuerzas.

El trabajo W no depende del camino seguido por la partícula para ir desde la posición A a la posición B. La fuerza de atracción F, que ejerce el cuerpo fijo de masa M sobre la partícula de masa m es conservativa. La fórmula de la energía potencial es

El nivel cero de energía potencial se ha establecido en el infinito, para r=∞, Ep=0

El hecho de que la fuerza de atracción sea conservativa, implica que la energía total (cinética más potencial) de la partícula es constante, en cualquier punto de la trayectoria.

Caída libre desde distancias grandes.

Examinamos la situación más simple, aquella en la que el momento angular L=0, (movimiento rectilíneo) y solamente es necesario aplicar el principio de conservación de la energía.

En el capítulo de Cinemática, hemos estudiado el movimiento de caída de los cuerpos, suponiendo que partían desde una altura h< pequeña en comparación con el radio de la Tierra. El tiempo t y la velocidad v con la el cuerpo que llega a la superficie de la Tierra se calculan mediante las ecuaciones.

h=gt2/2
v=gt

Donde g es la aceleración de la gravedad en la superficie de la Tierra que supondremos constante.

Vamos a describir el movimiento de un cuerpo que se deja caer desde una distancia r>R del centro de la Tierra, hasta que llega a su superficie.

Como la fuerza de atracción, depende de la distancia r entre el centro de la Tierra y el objeto, la aceleración no es constante. Sin embargo, el principio de conservación de la energía nos permite calcular la velocidad v con la que llegará a la superficie de la Tierra.

Para calcular el tiempo que tarda en llegar a la superficie escribimos v=-dr/dt, ya que r disminuye cuando v aumenta.

Se ha escrito la integral en términos de la variable adimensional r=x·r0. Se efectúa el cambio de variable

Se integra por partes

Se evalúa el integrando para los límites superior e inferior.

El tiempo t que tarda en llegar el móvil a la superficie de la Tierra es

Ejemplo 1:

Se deja caer un objeto situado a h=20000 km de altura. Calcular el tiempo que tarda en llegar a la superficie de la Tierra, y la velocidad con la que llega. Los datos son:
  • Radio de la Tierra R=6.37·106 m

  • Masa de la Tierra M=5.98·1024 kg

  • Constante G=6.67·10-11 Nm2/kg2

r0=R+h=26.37·106 m, x=R/r0=0.24 el tiempo t=7120 s

Aplicando el principio de conservación de la energía, obtenemos la velocidad con la que el objeto llega a la superficie de la Tierra es v=9746 m/s

Un cuerpo se deja caer desde una altura de h=20 km. Comparamos las predicciones de la Cinemática y de la Dinámica.

h=gt2/2

donde g=9.83 m/s2 es la aceleración de la gravedad en la superficie de la Tierra

t=63.8 s, y la velocidad v=627 m/s

r0=R+h=6.39·106 m, x=R/r0=0.997 el tiempo t=64.0 s

El principio de conservación de la energía, nos proporciona el valor de la velocidad v=626 m/s

Ejemplo 2:

La Tierra describe una órbita aproximadamente circular alrededor del Sol. Supongamos que en un momento dado la Tierra se detiene repentinamente, y cae libremente hacia el Sol a lo largo de la dirección radial. Calcular el tiempo que tarda el centro de la Tierra en llegar a la superficie del Sol. Datos:
  • Masa del Sol, M=1.98·1030 kg

  • Radio del Sol, R=6.96·108 m

  • Radio de la órbita de la Tierra r0=149.6·109 m

  • Constante G=6.67·10-11 Nm2/kg2

Con x=R/r0=0.00465, t=5.59·106 s=64.7 días

Aplicando el principio de conservación de la energía obtenemos la velocidad del centro de la Tierra cuando llega a la superficie del Sol, v=614601 m/s

ley de conservacion del Movimiento

ley de conservacion del Movimiento

En la colisión de 2 cuerpos la cantidad de movimiento antes y después no varian.
  1. CANTIDAD DE MOVIMIENTO ANTES DE LA COLISIÓN


  2. CANTIDAD DE MOVIMIENTO DESPUÉS DE LA COLISIÓN


LEY DE LA CONSERVACIÓN DE LA CANTIDAD DE MOVIMIENTO




choques o colisiones

Choques o colisiones



Las manifestaciones de la conservación de cantidad de movimiento son más claras en el estudio de choques dentro de un sistema aislado de cuerpos. Se dice que el sistema es aislado, cuando no actúan fuerzas externas sobre ninguna de sus partes. Las leyes que describen las colisiones fueron formuladas por John Wallis, Christopher Wren y Christian Huygens, en 1668.
Cuando dos objetos realizan una colisión, entre dichos objetos se producen fuerzas recíprocas de interacción y se dice que los objetos constituyen un sistema físico. Por otra parte, si las únicas fuerzas que intervienen son las fuerzas recíprocas se dice que el sistema está aislado.


Sobre la superficie terrestre no es posible obtener un sistema completamente aislado, pues todos los objetos están sometidos a fuerzas exteriores, tales como la fuerza de fricción o la fuerza de gravedad. Sin embargo se admiten como sistemas aislados los que están formados por objetos que se mueven horizontalmente sobre colchones de aire, capas de gas o superficies de hielo pues en estos casos el roce es mínimo y la fuerza resultante que actúa sobre los objetos que constituyen el sistema es nulo.


También se consideran como sistemas aislados aquellos casos en que las fuerzas exteriores son despreciables comparadas con la fuerza de interacción, como ocurren con bolas de billar, discos de plástico, esferas de acero, etc., que se mueven sobre superficies horizontales lisas.


Se llama choques a la interacción de dos (o más) cuerpos mediante una fuerza impulsiva. Si m1 y m2 son las masas de los cuerpos, entonces la conservación de la cantidad de movimiento establece que: m1. + m2. = m1. + m2
Donde , , , son las velocidades iniciales y finales de las masas m1 y m2.

Características en los choques
1) Los dos cuerpos pueden desintegrarse en pedazos
2) Puede haber una transferencia de masa
3) Las dos masas se pueden unir para formar una sola
4) Las masas pueden permanecer invariables. Aun en este caso hay diversas posibilidades. Los cuerpos pueden permanecer completamente inalterados, como cuando chocan dos bolas de billar, o bien se pueden deformar, como cuando chocan dos automóviles.


Choques entre dos cuerpos

Los dos son libres antes de la colisión, y puede caracterizarse, cada uno, por su cantidad de movimiento constante. Durante la interacción breve, sus cantidades de movimiento cambian, porque cada uno siente una fuerza de impulsión debida al otro. Los impulsos que sienten los dos cuerpos son iguales y opuestos, porque las fuerzas son iguales y opuestas. La ganancia de cantidad de movimiento de un cuerpo es igual a la pérdida de cantidad de movimiento del otro.


Después del choque, los dos cuerpos también quedan libres, pero tienen cantidades de movimiento distintas. Sin embargo la suma de las cantidades de movimiento no cambia.

Nótese que no todas las colisiones se describen en forma adecuada sólo con el impulso. A un cometa que entra al sistema solar y da una vuelta a causa del campo gravitacional del Sol, también se le puede considerar como que �chocó� con el Sol. El movimiento del cometa no se puede determinar mediante un breve impulso y el principio de conservación de cantidad de movimiento.


El momento total de un sistema de cuerpos que chocan no cambia antes, durante, ni después del choque. Esto se debe a que las fuerzas que actúan durante el choque son internas �fuerzas que actúan y reaccionan dentro del propio sistema-. Hay sólo una redistribución o compartimiento del momento que existía antes del choque.


Clasificación de las colisiones
En una sola dimensión.
Dos objetos físicos realizan una colisión en una dimensión, también llamada colisión frontal , cuando antes y después de la interacción el movimiento de dichos objetos se realiza a lo largo de una recta.


Si dos objetos constituyen un sistema aislado y realizan una colisión frontal, los cambios en las cantidades de movimiento de dichos objetos son iguales en módulo, pero de sentido opuesto.

= -

Si dos objetos constituyen un sistema aislado y realizan una colisión frontal, la cantidad total de movimiento antes y después de la colisión es la misma. (Ley de la conservación de la cantidad de movimiento)


Colisiones Elásticas

Cuando una bola de billar en movimiento choca de frente con otra en reposo, la móvil queda en reposo y la otra se mueve con la rapidez que tenía la primera. los objetos chocan rebotando sin deformación permanente y sin generación de calor. Cualesquiera que sean los movimientos iniciales, sus movimientos después del rebote son tales que tienen el mismo momento total. En un choque elástico en una dimensión, las velocidades relativas de las dos partículas son constantes.

Rebote
Cuando hay rebote se produce una consecuencia interesante de la conservación del momento. Considere una bola de golf que choca con una bola de boliche que se encuentra en reposo. Si el choque es perfectamente elástico, tal manera que la pelota de golf rebote con sólo una pequeñísima pérdida de rapidez, la bola de boliche retrocede con casi el doble del momento que la pelota de golf incidente. Esto es congruente con la ley de la conservación del momento, porque si el momento inicial de la pelota de golf es positivo, entonces, después del rebote, es negativo.


El momento negativo de la pelota de golf es compensado por el mayor momento de la bola de boliche. El momento neto antes y después del choque es el mismo.


Colisiones Perfectamente inelásticas
Cuando los objetos permanecen juntos después de la colisión. Los cuerpos coalecen (�se pegan�) al chocar. En tal caso, la energía mecánica no se conserva, porque no hay fuerzas externas que actúen sobre el sistema de dos partículas. Las velocidades finales son iguales ( = ). Considérese el caso de un carro de carga que viaja sobre una vía y choca con otro en reposo. Si ambos carros tienen la misma masa y se unen al chocar, ¿Es posible predecir la velocidad que tendrán unidos después del impacto? En cualquier choque, es posible decir que:
Momento total antes del choque = Momento total después del choque


Esto es cierto incluso cuando los objetos en colisión se unen o traban durante el choque. Supóngase que el carro en movimiento se desplaza a 10 metros por segundo y sea m la masa de cada carro. Entonces por la conservación del momento.

( mtotal)antes = ( mtotal)después
( m= 10)antes = (2 m x ? ) después

Puesto que después del choque se está moviendo el doble de masa, la velocidad debe ser la mitad de la que exista antes del choque, o sea 5 m/seg. Así serán iguales ambos miembros de la ecuación. Nótese la importancia de la dirección en estos casos. El momento como la fuerza son cantidades vectoriales.



Colisiones en dos dimensiones

Dos objetos realizan una colisión de dos dimensiones o bidimensional, cuando antes y después de la colisión los objetos tienen libertad de moverse en un plano, según direcciones diferentes. Experimentalmente puede comprobarse que la ley de conservación de la cantidad de movimiento es válida también para choques bidimensionales. En este tipo de choques las velocidades inicial y final no están en una sola recta. Las cantidades iniciales de movimiento de las partículas en la colisión se pueden descomponer en dos componentes mutuamente perpendiculares, y Los componentes totales x e y deben satisfacer por separado la condición de conservación.
El momento neto antes y después de cualquier choque permanece inalterable, inclusive cuando los objetos que chocan se muevan con ciertos ángulos entre ellos. Para expresar el momento neto al considerar diferentes direcciones, se requiere una técnica denominada adición vectorial.


El momento de cada objeto se expresa como un vector; el momento neto se encuentra combinando los vectores en forma geométrica. Una bomba que durante su caída explota en dos fragmentos. Los valores de momento de los fragmentos se combinan por adición vectorial para igualar el momento original de la bomba en caída.

Se pueden aplicar los argumentos de la conservación de la cantidad de movimiento a situaciones en las cuales no es cero, pero uno o dos de sus componentes sí. En estos casos, se conservan los componentes correspondientes de . El problema de un proyectil que explota en vuelo es un ejemplo en el cual se puede seguir este camino. La fuerza sobre el sistema no es cero, porque el sistema está sujeto a la gravedad. Sin embargo, esta fuerza no tiene componentes horizontales, y por tanto se conservan los componentes horizontales de . Se presentan estos casos más complicados no como un tema de estudio más profundo sino para conocer situaciones más generales y apreciar que aun cuando la idea de la conservación del momento es elegantemente simple, su aplicación a choques más complicados puede ser difícil especialmente si no se domina la adición vectorial.

Cualquiera que sea la naturaleza de un choque o por muy complicado que se presente, el momento total antes, durante y después de él se mantiene inalterable. Este concepto extremadamente útil permite aprender mucho de los choques haciendo caso omiso de la forma de las fuerzas que interactúan en ellos.



Centro de masas
Suponga que tiene dos bloques de masas m1 y m2 que están unidos por medio de un resorte comprimido. Si dichas masas son dejadas libres y se supone que no hay roce, el cuerpo de masa m1adquiere una velocidad y el cuerpo de masa m2 adquiere una velocidad , quedando luego el resorte en reposo.
La cantidad de movimiento antes de la interacción es nula porque las masas están en reposo. La suma de las cantidades de movimiento después de la interacción será: m1 + m2
Por el principio de la conservación de la cantidad de movimiento, m1 + m2= 0 Luego m1= -m2


Si la acción del resorte es instantánea, las dos masas se mueven distancias x1 y x2 de su posición inicial, con velocidades constantes, dada cada una en módulo por:

= x1 /
= x2/
Sustituyendo (2) en (1) se tiene que m1. x1/ = m2. x2/
Donde m1. x1= m2. x2
luego

Como puede notarse, esta expresión dice que las distancias recorridas por los cuerpos en relación con el punto donde partieron son inversamente proporcionales a las masas. Esto significa que la mayor distancia la recorre el cuerpo de menor masa.


El centro de masas es el punto que divide la distancia que separa los cuerpos en proporción inversa a sus masas.


Expresión matemática del centro de masa de un sistema en relación a un punto de origen.
Considere dos masas m1 y m2, cuyas distancias a un origen 0 , son respectivamente x1 y x2.
Sea c un punto llamado centro de masas del sistema, el cual está a una distancia xcm del origen.
La expresión para la coordenada x del centro de masas es: